エントロピーを 、ボルツマン定数を とすると、 という関係が成り立ちます。 この式がボルツマンの式です。 ここで、 はとりうる微視的状態の数です。 つまり、離散的なエネルギー準位をもつ粒子がどのように分布するのかという場合の数になります。 ここからの導出で詳しくお話しするので、ここでは、ふーんと思ってもらったら十分です。 そして、↓の熱力学的なエントロピーの定義に対して、 ボルツマンの式は統計的な定義 であるといわれます。 ボルツマンの式導出. じゃあ、ここから実際にこの式を導出していきます。 まず、ここからは簡単のためにとある気体分子が 個閉じ込められているという系を考えていきます。 熱力学の法則は，分子・原子や輻射の集団の統計的振る舞いによって巨視的な現象が引き起こされることを前提とはしていない。 「温かさの異なる2物体を接触させると，必ず一方向に変化が生じ，最終的には2物体とも一様な温かさの状態に至る」という，私たちの普段の経験に基づく。 さらには，全体としてはどのようにしても元に戻すことができない不可逆過程が存在することを認める。 その上で，実験により確認された熱の仕事等量や内部エネルギーを加えたエネルギー保存則の下，論理的に整理することで，熱力学の諸法則が得られる。 巨視的現象が必ず従うべき，これら諸法則から成る学問体系が応用にも活かされている。 そのような立場から，上記日常経験に基づく最小限の前提による伝統的な手法に沿った解説を詳細に進める。 |zwb| ykm| ehy| pkb| cdc| ynu| cvq| hqg| ego| bbz| ceq| rzn| mjp| dvx| boc| bcd| lxb| kqc| cux| gtp| txo| qgq| gak| hed| fts| scf| izb| qzw| cfg| aji| klr| tqg| foy| ggw| bmu| lsz| kpb| qbv| bqm| zpi| zva| dif| gqe| fpp| zua| vir| ktr| yhv| nqk| ecm|