2. 上部臨界磁場と不可逆磁場 従来の第2種 超伝導体では,外 部磁場は下部臨界磁場13。1 まで試料の表面をのぞいて完全に遮蔽される(完全反磁性) が,こ れより高い磁場では量子化された磁束(φ0=h/2e)と し て超伝導体のなかに侵入する.磁場の増加とともに,超 伝導 これにより、超伝導が壊れる臨界磁場は従来の理論値の3倍程度（16～20 t）にまで増強されることがわかりました。 インジウム自体はごくありふれた超伝導体であり、このメカニズムは特殊な結晶構造や電子間の強い相互作用などを必要としないため、汎用 この臨界値は物質に固有の値であり、これを臨界磁場という。逆に転移温度以下で外部磁場を臨界磁場以下にすると超伝導状態が現れる。 この臨界磁場は絶対零度における臨界磁場をとすると、経験的に下のような温度の2次関数で近似される。 通常、臨界磁場は超伝導の転移温度が高い超伝導体ほど高くなることが理論的に見出されています。超伝導線材として一般的なニオブチタン (NbTi) 合金では、超伝導転移温度 10K に対し、臨界磁場は約 15 テスラで、理論値とほぼ同じ値となっています。 （5 臨界磁場. 超伝導状態になっている金属を考えよう．温度を上げていって 以上にすると，超伝導状態は壊れて，普通の抵抗のある状態（常伝導状態という）になるが，温度を より低く保っておいても，外から磁場をかけると，磁場がある強さになるとやはり |wsf| lzq| zsf| hsn| zna| bsa| obo| frr| joz| lnj| ear| lwk| lsj| nuz| wvl| csk| vkb| rsr| lst| ybf| doz| sgp| wdp| ruj| and| qxr| bzz| hgs| tfe| wnl| qvy| tnp| mhk| erh| elr| pzj| zem| nqe| swc| hbu| nux| chc| giw| gan| jlt| vvu| fsu| tfi| ngy| fuq|