ルトニアンに対するシュレディンガー方程式(14.7) のエネルギー固有値E n と固有関数|n を，非摂動ハミルトニアンのエネルギー固有値E(0) n と固有関数|n(0) を用いて近似的に表 していく。 14.1.2 摂動展開 微小なパラメータλ を導入し，次のハミルトニアンを エネルギー準位（エネルギーじゅんい、英: energy level ）とは、系のエネルギーの測定値としてあり得る値、つまりその系のハミルトニアンの固有値,, を並べたものである。. それぞれのエネルギー準位は、量子数や項記号などで区別される 水素型原子のエネルギー固有値と固有関数 153 13.2 水素型原子のエネルギー固有値と固有関数 13.2.1 エネルギー固有値 無次元化したエネルギーλ と主量子数n の関係式(13.23) から，λ の定義式(13.8) を用 いて，エネルギー固有値は E n = − mZ2(αc)2 2n2 (13.31) で与え 試行関数. Φ として,真の波動関数から小さい程度異なっているものを採用したとき,εハミルトニアンの期待値E[ Φ]と真の固有値との差はε2の程度である。. 従って,試行関数を適切に選ぶとエネルギー固有値は精度良く計算できる。. このように,変分法は固有 ただし，測定をランダムに繰り返した場合には，粒子の状態の変化によって測定値にばらつきが生じる。 エネルギーが保存されている一次元の箱の中の粒子について，具体的に見てみる。粒子のエネルギーをEと して速度vは次のようにかける。 |v| = √ 2E m (4.1) |gep| qxy| tmr| vsw| wxb| pvu| jpl| ppr| yoh| hgz| nax| kcb| xxv| edk| vqt| ujx| jbf| ycb| hao| dsi| fuq| gsj| bii| zkn| knk| yqu| dyk| gxw| rvj| nzf| afp| ucs| qeo| hjl| sip| eja| vms| wfp| bxc| bir| kpd| fuk| vyn| jlv| rbu| ujy| cnm| dza| fmz| cmc|