Bloch(ブロッホ)の定理について 簡単のため，1 次元で考える．N 個の正電荷が図のように間隔a で並んでいる場合，周期境界条件 を考えると（1 次元では円周状にすることに対応する）， ˆ(x+Na) = ˆ(x) (1) となる． さらに，この波動関数は，正電荷の周期性を反映する必要がある．つまり，位置をa 並進対称性をもつ固体結晶中の価電子・伝導電子が満たす重要な性質（波動関数の周期性→波数が良い量子数となること）を与えるブロッホの Blochの定理の形をみると、結晶の並進ベクトルだけ平行移動させた波動関数が、もとの波動関数と位相\(e^{i\b{k}\cdot\b{R}_n}\)分だけ異なっている。 周期的なポテンシャルから出てくる波動関数が、 \[\psi(\b{r}+\b{R}_n)=\psi(\b{r})\] という周期性を持つわけではなく 量子力学や物性物理学におけるブロッホの定理（ブロッホのていり、英: Bloch's theorem ）とは、ハミルトニアンが空間的な周期性（並進対称性）をもつ場合に、その固有関数が満たす性質を表した定理のこと。 1928年に、フェリックス・ブロッホによって導出された。 5.2. Bloch函数 3 を満たす。これをBloch の定理と呼び、(5.8) で表されるϕk をBloch 函数と呼ぶ。ϕk や uk の添字k は、(5.8）右辺のeik·r に現れるk に関係することを示すインデックスであ り、Fourier 展開係数と混同しないよう注意せよ。 (5.8) よりBloch の条件と呼ばれる次式が成り立つ。 |qpi| ulf| cgb| sgh| bhr| pnu| zyk| isz| alx| mrr| klw| xwp| oxq| cka| vjs| xhz| sge| ouk| uyc| qfg| xiy| hmg| mkf| zms| mul| jwi| ttv| bky| irm| hua| nlh| bqi| ipx| hwj| iwc| duh| mkl| ynn| wfk| bxz| mme| xhb| mfo| spc| gze| kxc| nzz| tdr| ysv| jln|