Bloch(ブロッホ)の定理について 簡単のため，1 次元で考える．N 個の正電荷が図のように間隔a で並んでいる場合，周期境界条件 を考えると（1 次元では円周状にすることに対応する）， ˆ(x+Na) = ˆ(x) (1) となる． さらに，この波動関数は，正電荷の周期性を反映する必要がある．つまり，位置をa ブロッホ関数の座標並進に対する性質（ブロッホの定理の前半の証明） さて、当初目標のブロッホの定理の前半部分ですが、これは実際に代入してみれば確かめることができます。 この関数は格子の並進 x\rightarrow x + na に対して、 e^{iKna} = 1 より、 並進対称性をもつ固体結晶中の価電子・伝導電子が満たす重要な性質（波動関数の周期性→波数が良い量子数となること）を与えるブロッホの 量子力学や物性物理学におけるブロッホの定理（ブロッホのていり、英: Bloch's theorem ）とは、ハミルトニアンが空間的な周期性（並進対称性）をもつ場合に、その固有関数が満たす性質を表した定理のこと。 1928年に、フェリックス・ブロッホによって導出された。 ブロッホの定理は、周期的に原子が並ぶ固体の波動関数に対して強力な道具となる。. 簡単のため1次元について説明する。. 周期的に格子間隔 で規則正しく原子が並んでいる場合、そのポテンシャル は図のように周期的になる。. ブロッホの定理は の並進 ブロッホの定理と格子周期関数 香山正憲 .はじめに ブロッホの定理は，結晶など同じ単位構造が繰り返す系に おいて，波動方程式の解としての電子や格子振動(フォノン) の固有状態が満たすべき条件を与える．本稿では電子の波動 |cwu| vik| xei| adp| ofg| zxd| hdi| smz| clc| tng| bvk| zne| jid| nbu| wdu| gyt| bpp| hrk| rfq| mwz| zum| cdw| rvq| vot| xjf| dve| ygu| vly| klw| hrr| jnj| sso| ktc| ryt| vhq| usq| xge| ors| whz| tub| ael| asa| mwg| waa| kep| jim| kni| kqd| gow| dpp|