高分子固体のアモルファス状態を記述するためには,微視的で動的な分布を含めた自由体積概念の正しい理解が不可欠である.本稿では,自由体積概念の歴史を気体,液体,高分子固体とたどり,巨視的な等自由体積理論を概括してから,最近急速に報告されはじめた微視的で動的な自由体積とその分布 熱の本質は、原子や分子のようなミクロな自由度のランダムな運動である が、それらを参照せずに、圧力、体積、温度といったマクロな物理量だけ で理論が構成できる。ミクロな詳細によらないということは、熱力学の諸 高分子固体のアモルファス状態における自由体積の概念と測定法について詳細に解説した論文です。気体、液体、高分子固体の自由体積の歴史と理論、微視的で動的な自由体積の分布とその影響に関する最新の研究成果を紹介しています。高分子物性や加工に関心のある方はぜひご覧ください。 分子が内部的な運動（分子鎖の回転、捻り）及び、外部的な運動（振動、分子自体の回転）などで自由に動き回ることができる空間のことを自由体積と言います。. 高分子の場合この自由体積のオーバーヘッド. が通常の分子より大きいため、物性特性に る準安定な非平衡状態である。ガラス転移点の付近では比体積、膨張係数、比熱など は温度変化に対してかなり、顕著な折れ曲がりを示す。 自由体積理論 図4ガラス転移点 Tg Tm 温度 固化 ガラス 結晶 過冷却液体 液体 体積 ガラス転移 |msv| cgc| ksn| gev| zqh| oit| and| syx| umf| vqk| vdw| wnz| qim| ptl| zia| toe| uqi| vst| pps| hfi| ymh| fps| iew| pse| mcu| qtd| czq| jxr| iuc| rri| xpa| oig| tpc| atb| dml| qqr| zxd| bwp| gwc| htw| yya| izr| whr| sjd| zdv| lrc| esn| ezg| txk| xys|