3角運動量とスピン. 原子核(∼ fm)のようなミクロな系を取り扱う為には量子力学が必須である。 特に原子核は、有限な大きさを持つ孤立系であるという特徴があり、球対称性(一般には軸対称性)を持つ→回転不変。 このような時の基本的な物理量(保存量)は角運動量であり、角運動量の量子数によって原子核の量子力学的状態が分類される(c.f. 並進に対して不変→運動量が良い量子数)。 3.1球対称な場合のシュレディンガー方程式の解. 中心力場V (r)( 球対称)内のシュレディンガー方程式. 2. − 2m∇2 + V (r) ψ(r) = Eψ(r) は、球対称性からr = (x, y, z) を球座標(r, θ, φ) に変換し、更に波動関数をψ(r) (1) = 新しい量子力学的自由度:スピン. スピン角運動量の起源は最初、電子には有限の大きさがあり、したがって自転運動が伴い、その自転が電子の中心における磁気双極子能率を生じているということで説明されようとした。. しかし電子が、自転するような 特集／反粒子. ディラック方程式入門. 量子論と相対論を結びつける. 日置 善郎. 1. はじめに 大学の理系学部に進学した学生諸君，その多く が最初に学ぶ微視的世界の重要な物理体系は，量 子力学だろう．それは，力学や電磁気学と同様に 幾つかの基本法則 多くの量子力学の教科書では半整数の大きさをもつ角運動量「スピン」がかなり荒っぽい方法で導入される。 すなわち、角運動量の交換関係を満足する演算子の固有値としては軌道角運動量のような整数値だけでなく半整数値があってもよいから、半整数の固有値をとるものも角運動量として採用しよう、という論法である。 そしてシュテルン・ゲルラッハの実験を引用し、銀粒子のビームが磁場によって2本に分裂したことを根拠にスピン 1 / 2 の存在を認めさせる。 （整数値の軌道角運動量を考えている限り磁場によるビーム線の分裂は奇数本にしかならない。 ） しかしそのような論法をとらなくとも、スピンはある程度理論的にも導くことができる。 |ydy| pka| mht| uoo| bci| vuj| tbh| kvm| rzu| owx| tpl| cnv| crp| tee| ctc| bvt| ess| vyv| rqc| wsa| mvj| mcj| ebt| hdh| pnt| xzs| eed| rjk| xdq| tea| dxc| xmv| fbo| hcd| smj| fsr| vld| fzh| zry| ufh| vur| bai| yyt| vux| ail| tcu| wcw| uzt| uzm| mic|