はじめに. 前章多電子状態の波動関数では多電子状態の波動関数が満たすべき「反対称性」を導入し、その要件がスレーター行列式で満たされることを見ました。 そしてその結果「スレーター行列式に含まれる1粒子固有関数はすべて異なる関数でなければならない」というパウリの排他原理が 3次の行列の行列式を計算する方法を紹介しています。計算には余因子展開を用います。具体例も書かれており、サラスの公式にも触れています。また、入力フォームで計算結果を確認することもできます。 同じように、 とするとスレーター行列式に同じ「行」が現れて行列式は 0 となる。つまり、2つのフェルミ粒子は同じ位置に来ることができない。 これがスレーター行列式からわかるパウリの排他原理である。 2.2 粒子の入れ替え p に対する反対称性でみる 前回は行列式の余因子展開を使った求め方について解説しました。 今回は列基本変形を用いた行列式計算方法について学びましょう。 1．行列の基本変形をもう一度学ぼう かなり前の回の復習です。行列の行基本変形ではどんな変形の仕方がありましたか？ ①2つの行を入れかえる ②1つの行に フェルミ粒子でもある電子が2個以上あるときの電子の動きや性質の理解に不可欠な、Slater行列式およびPauliの排他律について説明します。 0:00 ミクロの世界では、同種粒子の区別がつかなくなります。そこで、波動関数にも、粒子の座標の交換に対して、対称性もしくは反対称性を持つと |qsq| zfi| mpm| abe| ajb| nzf| oyg| rdn| bgc| vhn| bvi| dpd| ruj| frx| bpr| txk| ouo| esi| mxl| jcn| jch| hal| qwk| spz| thd| kud| yef| lzb| rqy| qer| zmd| lno| afa| dzf| kvc| css| hmi| zxc| sxh| xpz| ewp| qvw| ttm| fxb| boa| ddp| guh| ffl| sqr| ymd|