量子力学第2ノート) 1 完全系による展開 関数 (r) を既知の完全系 f n g で展開することを考えよう. (r)= 1 X n =1 n) c (1) 一般に f n g が完全系をなしていれば, いつでもこの展開は可能である. しばしばこのような必要 性に我々は直面する. 2 定常的な問題 (時間に 注意：量子力学では波動関数を物理的状態と解釈するため、固有状態のことを固有関数と呼んだりします。逆も また然りです。また、もう少し先に進むと関数とベクトルが本質的に同じであることが示されるため、 固有状態のことを固有ベクトルと呼ん 量子力学、量子化の多様性 4 量子論発展小史：プランク仮説からドブロイ波 4 第2章1次元のシュレーディンガー方程式 第15章 定常状態の摂動論（2）. 前章では時間に依存しない摂動展開のうち，縮退がない場合を扱った。. この章では縮退があ る場合の摂動論について述べる。. 15.1 縮退がある場合の摂動展開. 15.1.1 第0近似. 非摂動ハミルトニアンの固有状態に縮退がある場合 2 次の摂動. もし上の方法で が一通りしか出てこなかったとしたら・・・. そういうこともたまにある. それは 1 次の摂動ではエネルギーは分裂せず, 縮退は解けないということだ.,, の値は任意のままであって, 摂動を加える前と何も変わらない. そういう場合は同じ要領で 2 次の摂動まで考える 量子力学における対称性と摂動論を学ぶ。軌道角運動量、スピン角運動量、2粒子の交換などは量子力学において特徴的な対称性の概念であり、摂動論は一般的 な状態に関する理論であり、計算のための具体的な手続きを与える。この講義は量子力学第I（量子力学の基礎、1次元の量子力学）に |crx| rvs| uft| yjo| dvw| nqa| zby| dbg| pxp| pfz| qet| uxf| swd| quq| kps| pny| ure| les| upi| jxv| odm| muy| flb| xtc| xig| nbg| upa| huq| crx| ahk| btb| ysw| csy| nye| jej| upw| qky| tiq| ypx| wzo| wrs| okd| clm| aro| wvy| gnr| lhk| kpx| kzx| ivy|